Магнит ағыны. Магниттік өріс индукциясының ағыны. Магниттік ағын үшін Ленц ережесі

АНЫҚТАУ

Магниттік индукция векторының ағыны(немесе магнит ағыны) (dФ) жалпы жағдайда элементар аймақ арқылы скаляр деп аталады физикалық шама, ол мынаған тең:

мұндағы – магниттік индукция векторының () бағыты мен нормаль векторының () бағытының dS () учаскесінің арасындағы бұрыш.

(1) формулаға сүйене отырып, еркін S беті арқылы өтетін магнит ағыны (жалпы жағдайда) келесідей есептеледі:

магниттік ағынТегіс бет арқылы біркелкі магнит өрісін келесі түрде табуға болады:

Магниттік индукция векторына перпендикуляр орналасқан біртекті өріс үшін магнит ағыны мынаған тең:

Магниттік индукция векторының ағыны теріс және оң болуы мүмкін. Бұл оң бағытты таңдауға байланысты. Өте жиі магниттік индукция векторының ағыны ток өтетін тізбекпен байланысты. Бұл жағдайда контурға нормальдың оң бағыты оң жақ гимлет ережесі бойынша ток ағынының бағытымен байланысты. Содан кейін, осы контурмен шектелген бет арқылы ток өткізетін контур арқылы жасалған магнит ағыны әрқашан нөлден үлкен болады.

Халықаралық бірліктер жүйесіндегі (СИ) магниттік индукция ағынының өлшем бірлігі Вебер (Вб) болып табылады. Магнит ағынының бірлігін анықтау үшін (4) формуланы қолдануға болады. Бір Вебер жазық бет арқылы өтетін магнит ағыны деп аталады, оның ауданы 1 шаршы метр, біртекті магнит өрісінің күш сызықтарына перпендикуляр орналасқан:

Магниттік өріс үшін Гаусс теоремасы

Магниттік өріс ағыны үшін Гаусс теоремасы магниттік зарядтардың жоқтығын көрсетеді, сондықтан магнит индукциясының сызықтары әрқашан тұйық немесе шексіздікке барады, олардың басы мен соңы жоқ.

Магнит ағыны үшін Гаусс теоремасы келесідей тұжырымдалған: Кез келген тұйық бет (S) арқылы өтетін магнит ағыны нөлге тең. Математикалық түрде бұл теорема былай жазылады:

Магниттік индукция векторының () және электростатикалық өрістің () күші (), тұйық бет арқылы өтетін ағындар үшін Гаусс теоремалары түбегейлі ерекшеленеді.

Есептерді шешу мысалдары

МЫСАЛ 1

Жаттығу	N бұрылысы бар соленоид арқылы өтетін магнит индукциясы векторының ағынын, өзек ұзындығын l, көлденең қимасының ауданын, ядроның магниттік өткізгіштігін есептеңіз. Соленоид арқылы өтетін ток күші I.
Шешім	Соленоидтың ішінде магнит өрісін біркелкі деп санауға болады. Магниттік индукцияны магнит өрісінің циркуляциясы теоремасын пайдаланып табу оңай және тікбұрышты контурды тұйық контур ретінде таңдау (вектордың айналымы (L) оның бойымен қарастырамыз) тікбұрышты контур (ол барлық N айналымды қамтиды). Содан кейін біз жазамыз (соленоидтан тыс магнит өрісі нөлге тең екенін ескереміз, сонымен қатар L контуры магниттік индукция сызықтарына перпендикуляр B = 0): Бұл жағдайда соленоидтың бір айналымы арқылы өтетін магнит ағыны (): Барлық айналымдардан өтетін магнит индукциясының жалпы ағыны:
Жауап

МЫСАЛ 2

Жаттығу	Тогы бар шексіз ұзын түзу өткізгішпен бір жазықтықта вакуумда орналасқан шаршы жақтау арқылы магнит индукциясының ағыны қандай болады (1-сурет). Жақтаудың екі жағы сымға параллель. Раманың бүйірінің ұзындығы b, жақтаудың бір жағына дейінгі қашықтық с.
Шешім	Магнит өрісінің индукциясын анықтауға болатын өрнек белгілі болып саналады («Магниттік индукция өлшем бірлігі» тарауының 1-мысалын қараңыз):

Магниттік ағын дегеніміз не?

Суретте біркелкі магнит өрісі көрсетілген. Біртекті дегеніміз берілген көлемнің барлық нүктелерінде бірдей дегенді білдіреді. Өріске ауданы S болатын бет орналастырылған.Өріс сызықтары бетті қиып өтеді.

Магниттік ағынның анықтамасы

Магниттік ағынның анықтамасы:

S беті арқылы өтетін магнит ағыны Ф деп магниттік индукция векторының B сызықтарының S беті арқылы өтетін санын айтады.

Магнит ағынының формуласы

Магнит ағынының формуласы:

мұндағы α – магниттік индукция векторының B бағыты мен S бетіне нормаль арасындағы бұрыш.

Магнит ағынының формуласынан максималды магнит ағыны cos α = 1 болатынын көруге болады және бұл В векторы S бетіне нормальға параллель болған кезде болады. Минималды магнит ағыны cos α = кезінде болады. 0 болса, бұл В векторы S бетіне нормальға перпендикуляр болғанда болады, өйткені бұл жағдайда В векторының сызықтары оны кесіп өтпей S бетімен сырғанайды.

Ал магнит ағынының анықтамасы бойынша магнит индукциясы векторының берілген бетті қиып өтетін сызықтары ғана есепке алынады.

Магнит ағыны скаляр шама.

Магниттік ағын өлшенеді

Магнит ағыны веберлерде (вольт-секундтарда) өлшенеді: 1 вб \u003d 1 в * с.

Сонымен қатар, Максвелл магнит ағынын өлшеу үшін қолданылады: 1 вб \u003d 10 8 мкс. Сәйкесінше, 1 мкс = 10 -8 вб.

Суретте біркелкі магнит өрісі көрсетілген. Біртекті дегеніміз берілген көлемнің барлық нүктелерінде бірдей дегенді білдіреді. Өріске ауданы S болатын бет орналастырылған.Өріс сызықтары бетті қиып өтеді.

Магниттік ағынды анықтау:

S беті арқылы өтетін магнит ағыны Ф деп магниттік индукция векторының B сызықтарының S беті арқылы өтетін санын айтады.

Магнит ағынының формуласы:

мұндағы α – магниттік индукция векторының B бағыты мен S бетіне нормаль арасындағы бұрыш.

Магнит ағынының формуласынан максималды магнит ағыны cos α = 1 болатынын көруге болады және бұл В векторы S бетіне нормальға параллель болған кезде болады. Минималды магнит ағыны cos α = кезінде болады. 0 болса, бұл В векторы S бетіне нормальға перпендикуляр болғанда болады, өйткені бұл жағдайда В векторының сызықтары оны кесіп өтпей S бетімен сырғанайды.

Ал магнит ағынының анықтамасы бойынша магнит индукциясы векторының берілген бетті қиып өтетін сызықтары ғана есепке алынады.

Магнит ағыны веберлерде (вольт-секундтарда) өлшенеді: 1 вб \u003d 1 в * с. Сонымен қатар, Максвелл магнит ағынын өлшеу үшін қолданылады: 1 вб \u003d 10 8 мкс. Сәйкесінше, 1 мкс = 10 -8 вб.

Магнит ағыны скаляр шама.

ТОҚТЫҢ МАГНИТ ӨРІСІНІҢ ЭНЕРГИЯСЫ

Тогы бар өткізгіштің айналасында энергиясы бар магнит өрісі бар. Ол қайдан шыққан? Электр тізбегіне кіретін ток көзінің энергия қоры бар. Электр тізбегін жабу сәтінде ток көзі өздігінен индукцияның пайда болатын ЭҚК әрекетін жеңу үшін энергиясының бір бөлігін жұмсайды. Токтың өзіндік энергиясы деп аталатын энергияның бұл бөлігі магнит өрісінің пайда болуына кетеді. Магнит өрісінің энергиясы токтың өзіндік энергиясына тең. Токтың өзіндік энергиясы тізбекте ток тудыру үшін ток көзінің өзіндік индукциялық ЭҚК жеңу үшін атқаратын жұмысқа сан жағынан тең.

Ток әсерінен пайда болған магнит өрісінің энергиясы ток күшінің квадратына тура пропорционал. Ток тоқтағаннан кейін магнит өрісінің энергиясы қайда жоғалады? - ерекшеленеді (жеткілікті үлкен ток тізбегі ашылғанда, ұшқын немесе доға пайда болуы мүмкін)

4.1. Электромагниттік индукция заңы. Өзіндік индукция. Индуктивтілік

Негізгі формулалар

Электромагниттік индукция заңы (Фарадей заңы):

, (39)

мұндағы индукциялық ЭҚК – жалпы магнит ағыны (ағынның байланысы).

Тізбектегі ток әсерінен пайда болатын магнит ағыны,

мұндағы тізбектің индуктивтілігі; ток күші.

Өзіндік индукцияға қолданылатын Фарадей заңы

Рамка магнит өрісінде токпен айналғанда пайда болатын индукцияның ЭҚК,

Мұндағы – магнит өрісінің индукциясы; раманың ауданы; – айналудың бұрыштық жылдамдығы.

электромагниттік индуктивтілік

, (43)

мұндағы – магниттік тұрақты; – заттың магниттік өткізгіштігі; – соленоидтың айналу саны; – бұрылыстың қима ауданы; – соленоидтың ұзындығы.

Ашық тізбектегі ток

Мұндағы – контурда орнатылған ток күші, контурдың индуктивтілігі, контурдың кедергісі, ашылу уақыты.

Тізбек жабылған кездегі ток күші

. (45)

Релаксация уақыты

Есептерді шешу мысалдары

1-мысал

Магнит өрісі заңға сәйкес өзгереді , мұндағы = 15 мТ,. Радиусы = 20 см дөңгелек өткізгіш катушка магнит өрісіне өріс бағытына бұрыш жасап (уақыттың бастапқы моментінде) орналастырылған. Катушкада = 5 с уақытта пайда болатын индукцияның ЭҚК-ін табыңыз.

Шешім

Электромагниттік индукция заңына сәйкес, катушкада пайда болатын индукцияның ЭҚК, мұндағы катушкада байланысқан магнит ағыны.

мұндағы катушканың ауданы,; магнит индукциясы векторының бағыты мен контурға нормаль арасындағы бұрыш:.

Сандық мәндерді ауыстырыңыз: = 15 мТ,, = 20 см = = 0,2 м,.

Есептер береді .

2-мысал Индукциясы = 0,2 Т болатын біртекті магнит өрісінде жылжымалы жағының ұзындығы 0,2 м және өріс индукция сызықтарына перпендикуляр = 25 м/с жылдамдықпен қозғалатын тікбұрышты жақтау орналасқан (42-сурет). Тізбекте пайда болатын индукцияның ЭҚК-ін анықтаңыз. Шешім AB өткізгіші магнит өрісінде қозғалған кезде раманың ауданы ұлғаяды, сондықтан жақтау арқылы өтетін магнит ағыны артады және индукцияның эмфі пайда болады.

Фарадей заңы бойынша қайда, сонда, бірақ, демек.

«–» таңбасы индукциялық эмк пен индукциялық ток сағат тіліне қарсы бағытталғанын көрсетеді.

ӨЗІН-ӨЗІ ИНДУКЦИЯ

Электр тогы өтетін әрбір өткізгіш өзінің магнит өрісінде болады.

Өткізгіште ток күші өзгерген кезде m.өрісі өзгереді, яғни. осы токпен жасалған магнит ағыны өзгереді. Магнит ағынының өзгеруі құйынды электр өрісінің пайда болуына әкеледі және тізбекте индукциялық ЭҚК пайда болады. Бұл құбылысты өзіндік индукция деп атайды.Өздік индукция деп ток күшінің өзгеруі нәтижесінде электр тізбегіндегі индукция ЭҚК құбылысын айтады. Алынған ЭҚК өздігінен индукциялық ЭҚ деп аталады.

Өзіндік индукция құбылысының көрінісі

Тізбекті жабу Тізбек жабылған кезде ток күшейеді, бұл катушкадағы магнит ағынының ұлғаюын тудырады, токқа қарсы бағытталған құйынды электр өрісі пайда болады, яғни. катушкада өздігінен индукцияның ЭҚК пайда болады, ол тізбектегі токтың көтерілуіне жол бермейді (құйынды өріс электрондарды баяулатады). Нәтижесінде L1 кейінірек жанады, L2 қарағанда.

Ашық контур Электр тізбегі ашылған кезде ток азаяды, катушкадағы м.ағыны азаяды, ток тәрізді бағытталған (тоқтың бірдей күшін сақтауға ұмтылатын) құйынды электр өрісі пайда болады, яғни. Катушкада тізбектегі токты сақтайтын өзіндік индуктивті эмф пайда болады. Нәтижесінде L өшірілген кезде жарқын жыпылықтайды.Электротехникадағы қорытынды, өздігінен индукция құбылысы тізбек жабылған кезде (электр тогы бірте-бірте өседі) және тізбекті ашқанда (электр тогы бірден жоғалып кетпейді) көрінеді.

ИНДУКТЕНЦИЯ

Өзіндік индукцияның ЭҚК неге тәуелді? Электр тогы өзінің магнит өрісін жасайды. Тізбек арқылы өтетін магнит ағыны магнит өрісінің индукциясына (Ф ~ В), индукция өткізгіштегі ток күшіне пропорционал (В ~ I), сондықтан магнит ағыны ток күшіне (Ф ~ I) пропорционал. ). Өздігінен индукциялық ЭҚК электр тізбегіндегі ток күшінің өзгеру жылдамдығына, өткізгіштің қасиеттеріне (өлшемі мен пішіні) және өткізгіш орналасқан ортаның салыстырмалы магниттік өткізгіштігіне байланысты. Өздік индукциялық ЭҚК-нің өткізгіштің өлшемі мен пішініне және өткізгіш орналасқан ортаға тәуелділігін көрсететін физикалық шама өзіндік индукция коэффициенті немесе индуктивтілік деп аталады. Индуктивтілік – физикалық. ток күші 1 секундта 1 амперге өзгерген кезде тізбекте пайда болатын өзіндік индукцияның ЭҚК-іне сандық тең мән. Сондай-ақ индуктивтілікті мына формула бойынша есептеуге болады:

мұндағы F – контур арқылы өтетін магнит ағыны, I – контурдағы ток күші.

Индуктивтіліктің SI бірліктері:

Орамның индуктивтілігі мыналарға байланысты: бұрылыстар санына, катушканың өлшемі мен пішініне және ортаның салыстырмалы магниттік өткізгіштігіне (өзек болуы мүмкін).

ӨЗІНДІК ИНДУКЦИЯЛЫҚ ЭҚК

Өзіндік индукцияның ЭҚК контурды қосқанда ток күшінің артуына және тізбекті ашқан кезде ток күші төмендеуіне жол бермейді.

Магниттік өрістегі заттың магниттелуін сипаттау үшін біз пайдаланамыз магниттік момент (P м ). Ол 1 Т индукциясы бар магнит өрісіндегі заттың басынан өткен механикалық моментіне сандық түрде тең.

Заттың бірлік көлемінің магниттік моменті оны сипаттайды магниттелу - I , формуламен анықталады:

I=Р м /В , (2.4)

қайда В заттың көлемі болып табылады.

SI жүйесіндегі магниттелу кернеу сияқты өлшенеді А/м, шама - вектор.

Заттардың магниттік қасиеттері сипатталады көлемді магниттік сезімталдық - в О , мөлшері өлшемсіз.

Егер дене индукциясы бар магнит өрісіне орналасса В 0 , содан кейін магниттелу пайда болады. Нәтижесінде дене индукциямен өзінің магнит өрісін жасайды В " , ол магниттеу өрісімен әрекеттеседі.

Бұл жағдайда қоршаған ортадағы индукция векторы (V)векторлардан тұрады:

B = B 0 + В " (векторлық белгі түсірілген), (2.5)

қайда В " - магниттелген заттың меншікті магнит өрісінің индукциясы.

Өз өрісінің индукциясы заттың магниттік қасиеттерімен анықталады, олар көлемдік магниттік сезімталдықпен сипатталады - в О , өрнек дұрыс: В " = в О В 0 (2.6)

Бөліңіз м 0 өрнек (2.6):

В " /м О = в О В 0 /м 0

Біз алып жатырмыз: Х " = в О Х 0 , (2.7)

бірақ Х " заттың магниттелуін анықтайды I , яғни. Х " = I , содан кейін (2.7):

I=c О Х 0 . (2.8)

Осылайша, егер зат күші бар сыртқы магнит өрісінде болса Х 0 , онда оның ішінде индукция мына өрнекпен анықталады:

B=B 0 + В " = м 0 Х 0 +м 0 Х " = м 0 (Х 0 +I)(2.9)

Соңғы өрнек өзек (зат) толығымен сыртқы біртекті магнит өрісінде (тұйық торус, шексіз ұзын соленоид және т.б.) болғанда қатаң жарамды.

Ток күшінің бірлігін – амперді белгілеу үшін Ампер заңы қолданылады.

Ампер - вакуумде бір-бірінен бір метр қашықтықта орналасқан шексіз ұзындықтағы және қимасы шамалы параллельді түзу сызықты екі өткізгіш арқылы өтіп, осы өткізгіштердің арасында күш тудыратын тұрақты шамадағы ток күші.

,

(2.4.1)

Мұнда ; ; ;

Осы жерден СИ-дегі өлшем мен шаманы анықтаймыз.

, демек

, немесе .

Тогы бар түзу сызықты өткізгіш үшін Био-Саварт-Лаплас заңынан , да магнит өрісінің индукциясының өлшемін табуға болады:

Тесла - индукцияның SI өлшем бірлігі. .

Гаусс- Гаусс бірлік жүйесіндегі өлшем бірлігі (CGS).

1 Т біртекті магнит өрісінің магниттік индукциясына тең, онда магниттік моменті бар ток бар жазық контурда,момент қолданылады.

Тесла Никола(1856–1943) электротехника және радиотехника саласындағы серб ғалымы. болды үлкен саныөнертабыстар. Электр есептегіш, жиілік өлшегіш және т.б. ойлап тапты. Көп фазалы генераторлардың, электр қозғалтқыштарының және трансформаторлардың бірқатар конструкцияларын әзірледі. Ол бірнеше радиобасқарылатын өздігінен жүретін механизмдерді құрастырған. Жоғары жиілікті токтардың физиологиялық әсерін зерттеді. 1899 жылы Колорадо штатында қуаты 200 кВт радиостанция және Лонг-Айлендте (Wordenclyffe мұнарасы) биіктігі 57,6 м радио антеннасын салды. 1943 жылы Эйнштейн және Оппенгеймермен бірге ол американдық кемелердің көрінбеуіне қол жеткізу үшін құпия жобаға қатысты (Филадельфия тәжірибесі). Замандастар Тесла туралы мистикалық, көріпкел, зиялы ғарыш пен өлілер әлеміне қарай алатын пайғамбар ретінде айтты. Ол электромагниттік өрістің көмегімен кеңістікте қозғалып, уақытты басқаруға болады деп есептеді.

Басқа анықтама: 1 Т аудан арқылы магнит ағыны өтетін магнит индукциясына тең 1 м 2, өріс бағытына перпендикуляр,тең 1 Вб .

Магниттік ағынның өлшем бірлігі Wb өз атауын Галле, Геттинген және Лейпциг университеттерінің профессоры неміс физигі Вильгельм Вебердің (1804–1891) құрметіне алды.

Бұрын айтқанымыздай S беті арқылы өтетін магнит ағыны Ф магнит өрісінің сипаттамаларының бірі болып табылады(2.5-сурет):

СИ-дегі магнит ағынының өлшем бірлігі:

. , және содан бері, содан кейін.

Мұнда Максвелл(Mks) — электромагниттік өріс теориясын жасаушы атақты ағылшын ғалымы Джеймс Максвелл (1831–1879) атындағы магнит ағынының CGS бірлігі.

Магнит өрісінің күші Х-де өлшенеді.

, .

Магнит өрісінің негізгі сипаттамаларын бір кестеде қорытындылайық.

2.1-кесте

Аты

Магниттік материалдар - бұл арнайы күш өрістерінің әсеріне ұшырайтындар, ал магниттік емес материалдар магнит өрісінің күштеріне бағынбайды немесе әлсіз, әдетте белгілі бір күшке ие күш сызықтарымен (магниттік ағын) бейнеленеді. қасиеттері. Әрқашан тұйық ілмектерді қалыптастырумен қатар, олар серпімділік сияқты әрекет етеді, яғни бұрмалау кезінде олар бұрынғы қашықтыққа және табиғи пішініне оралуға тырысады.

көрінбейтін күш

Магниттер белгілі бір металдарды, әсіресе темір мен болатты, сондай-ақ никель, никель, хром және кобальт қорытпаларын тартады. Тартымды күштерді тудыратын материалдар магнит болып табылады. Түрлі түрлері бар. Оңай магниттелетін материалдар ферромагниттік деп аталады. Олар қатты немесе жұмсақ болуы мүмкін. Темір сияқты жұмсақ ферромагниттік материалдар қасиеттерін тез жоғалтады. Осы материалдардан жасалған магниттер уақытша деп аталады. Болат сияқты қатты материалдар өздерінің қасиеттерін әлдеқайда ұзағырақ сақтайды және тұрақты материалдар ретінде пайдаланылады.

Магниттік ағын: анықтамасы және сипаттамасы

Магниттің айналасында белгілі бір күш өрісі бар және бұл энергияның мүмкіндігін тудырады. Магнит ағыны ол енетін перпендикуляр беттің орташа күш өрістерінің көбейтіндісіне тең. Ол «Φ» таңбасының көмегімен бейнеленген, ол Webers (WB) деп аталатын бірліктермен өлшенеді. Өтетін ағынның мөлшері берілген аумақ, тақырыптың айналасында бір нүктеден екінші нүктеге дейін өзгереді. Осылайша, магнит ағыны белгілі бір аумақтан өтетін күштің зарядталған сызықтарының жалпы санына негізделген магнит өрісінің немесе электр тогының күші деп аталатын өлшем болып табылады.

Магниттік ағындардың құпиясын ашу

Барлық магниттер, пішініне қарамастан, көрінбейтін күш сызықтарының ұйымдастырылған және теңдестірілген жүйесінің белгілі бір тізбегін жасауға қабілетті полюстер деп аталатын екі аймаққа ие. Ағыннан шыққан бұл сызықтар пішіні кейбір бөліктерде басқаларға қарағанда қарқындырақ болатын ерекше өрісті құрайды. Ең көп тартымды жерлер полюстер деп аталады. Векторлық өріс сызықтарын жай көзбен анықтау мүмкін емес. Көрнекі түрде олар әрқашан материалдың әр ұшында бір мәнді полюстері бар күш сызықтары ретінде пайда болады, мұнда сызықтар тығызырақ және шоғырланған. Магнит ағыны – тартылу немесе тебілу тербелістерін тудыратын, олардың бағыты мен қарқындылығын көрсететін сызықтар.

Магниттік ағын сызықтары

Магниттік күш сызықтары магнит өрісінде белгілі бір жол бойымен қозғалатын қисықтар ретінде анықталады. Бұл қисықтарға кез келген нүктедегі жанама ондағы магнит өрісінің бағытын көрсетеді. Техникалық сипаттамалар:

Әрбір ағын сызығы тұйық контурды құрайды.

Бұл индукция сызықтары ешқашан қиылыспайды, бірақ олардың өлшемдерін бір бағытта немесе басқа бағытта өзгерте отырып, кішірейуге немесе созуға бейім.

Әдетте, күш сызықтарының бетінде басы мен соңы болады.

Сондай-ақ солтүстіктен оңтүстікке қарай белгілі бір бағыт бар.

Күшті магнит өрісін құрайтын бір-біріне жақын өріс сызықтары.

• Көрші полюстер бірдей болғанда (солтүстік-солтүстік немесе оңтүстік-оңтүстік) олар бір-бірін итермелейді. Көрші полюстер (солтүстік-оңтүстік немесе оңтүстік-солтүстік) сәйкес келмегенде, олар бір-біріне тартылады. Бұл әсер қарама-қайшылықтар тартатын әйгілі өрнекті еске түсіреді.

Магниттік молекулалар және Вебер теориясы

Вебер теориясы атомдардағы электрондар арасындағы байланыстардың арқасында барлық атомдар магнитті болады дегенге сүйенеді. Атомдар топтары оларды қоршап тұрған өрістер бір бағытта айналатындай етіп біріктіріледі. Мұндай материалдар атомдардың айналасындағы кішкентай магниттер топтарынан (молекулярлық деңгейде қараған кезде) тұрады, яғни ферромагниттік материал тартымды күштері бар молекулалардан тұрады. Олар дипольдер ретінде белгілі және домендерге топтастырылған. Материал магниттелген кезде барлық домендер біртұтас болады. Домендері бөлінген кезде материал тарту және қайтару қабілетін жоғалтады. Дипольдер бірігіп магнит құрайды, бірақ олардың әрқайсысы бірполярды кері қайтаруға тырысады, осылайша қарама-қарсы полюстерді тартады.

Өрістер мен полюстер

Магнит өрісінің күші мен бағыты магнит ағынының сызықтарымен анықталады. Тарту аймағы сызықтар бір-біріне жақын жерде күштірек болады. Сызықтар тартылыс күшті болатын стержень негізінің полюсіне ең жақын. Жер планетасының өзі осы қуатты күш өрісінде. Ол ғаламшардың ортасынан алып жолақты магниттелген пластина өтіп бара жатқандай әрекет етеді. Компас инесінің солтүстік полюсі Солтүстік магниттік полюс деп аталатын нүктеге, оңтүстік полюсі магниттік оңтүстікке бағытталған. Дегенмен, бұл бағыттар географиялық Солтүстік және Оңтүстік полюстерден ерекшеленеді.

Магнитизмнің табиғаты

Магнитизм электр және электронды техникада маңызды рөл атқарады, өйткені оның құрамдас бөліктерінсіз реле, электромагниттік индуктивті катушкалар, дроссельдер, катушкалар, дыбыс зорайтқыштар, электр қозғалтқыштары, генераторлар, трансформаторлар, электр есептегіштері және т.б. жұмыс істемейді.Магниттерді мына жерден табуға болады. магнитті рудалар түріндегі табиғи күйі. Екі негізгі түрі бар, олар магнетит (темір оксиді деп те аталады) және магниттік темір тас. Бұл материалдың магниттік емес күйдегі молекулалық құрылымы бос магниттік контур немесе кездейсоқ ретпен еркін орналасқан жеке ұсақ бөлшектер ретінде ұсынылған. Материал магниттелген кезде, молекулалардың бұл кездейсоқ орналасуы өзгереді және ұсақ кездейсоқ молекулалық бөлшектер тұтас бір реттік орналасулар тізбегін тудыратындай қатарға тұрады. Ферромагниттік материалдардың молекулалық туралануы туралы бұл идея Вебер теориясы деп аталады.

Өлшеу және практикалық қолдану

Ең көп таралған генераторлар электр энергиясын өндіру үшін магнит ағынын пайдаланады. Оның күші электр генераторларында кеңінен қолданылады. Бұл қызықты құбылысты өлшейтін құрылғы флюксметр деп аталады, ол катушкалар мен катушкалардағы кернеудің өзгеруін бағалайтын электронды жабдықтан тұрады. Физикада ағын белгілі бір аумақтан өтетін күш сызықтарының санының көрсеткіші болып табылады. Магнит ағыны – магниттік күш сызықтарының санының өлшемі.

Кейде тіпті магнитті емес материал да диамагниттік және парамагниттік қасиеттерге ие болуы мүмкін. Қызықты факттартылыс күштерін жылу немесе сол материалдан жасалған балғамен соғу арқылы жоюға болады, бірақ үлкен үлгіні екіге бөлу арқылы оларды жою немесе оқшаулау мүмкін емес. Әрбір сынған бөліктің бөліктері қаншалықты кішкентай болса да, өзінің солтүстік және оңтүстік полюсі болады.