الأشعة السينية تشتت شدة. عامل الانتثار الذري. تشتت الأشعة السينية على الإلكترونات في الذرات. حركات مذبذبة واحدة واحدة

على عكس العديد من تكهنات تكهنات التكهنات، استند نموذج Thomson إلى الحقائق المادية، والتي لم تبرر فقط النموذج، ولكن أيضا إعطاء تعليمات معينة حول عدد الكائنات في الذرة. الحقيقة الأولى هي الانتثار أشعة الأشعة السينيةأو، كما قال طومسون، ظهور الأشعة السينية الثانوية. يعتبر طومسون إشعاعات الأشعة السينية بنبضات كهرومغناطيسية. عندما تندرج هذه النبضات على الذرات التي تحتوي على الإلكترونات، فإن الإلكترونات، التي تأتي إلى حركة متسارعة، تنبعث منها لأنها تصف صيغة LARMOR. سيكون مقدار الطاقة المنبعثة لكل وحدة من الوقت بواسطة الإلكترونات الموجودة في وحدة الحجم

حيث n هو عدد الإلكترونات (Corpuscles) لكل وحدة تخزين. من ناحية أخرى، تسارع الإلكترون

حيث e p هو شدة مجال الإشعاع الأولية. وبالتالي، كثافة الإشعاع المنتشر

منذ شدة الإشعاع الحادث وفقا لنظرية التأشير يساوي

ثم نسبة الطاقة المبعثرة إلى الأساسي

تشارلز جلوفر بارلافي عام 1917، كان جائزة نوبل لافتتاح الأشعة السينية المميزة في عام 1899-1902. "باحث طالب" (طالب الدراسات العليا) في طومسون في كامبريدج، وهنا أصبح مهتما بالأشعة السينية. في عام 1902، كان مدرسا لكلية جامعية في ليفربول، وهنا في عام 1904، واستكشاف الإشعاع الأشعة السينية الثانوية، اكتشف الاستقطاب، الذي تزامن تماما مع التنبؤات النظرية في طومسون. في الخبرة النهائية لعام 1906، أجبرت باركلي الحزمة الرئيسية على تبديد ذرات الكربون. انخفضت الحزمة المتناثرة بشكل عمودي إلى شعاع أساسي وهنا منتشرة مرة أخرى بالكربون. هذه الحزمة الثالثة مستقطبة تماما.

دراسة انتشار أشعة الأشعة السينية من الذرات الخفيفة، باريكلاي في عام 1904 وجدت أن طبيعة الأشعة الثانوية هي نفسها الأساسية. بالنسبة إلى نسبة شدة الإشعاع الثانوي إلى الأساسي، فقد وجدت درجة لا تعتمد على الإشعاع الأساسي كثافة المادة:

من صيغة طومسون

لكن الكثافة \u003d n a / l، حيث هو الوزن الذري للذرة، ن هو عدد الذرات 1 سم 3.، L هو عدد Avogadro. لذلك،

إذا وضعت عدد الكائنات في الذرة تساوي z، ثم n \u003d nz و

إذا بديلا عن استبدال قيمة E، M، L، فسنجد K. في عام 1906، عندما لم تكن الأرقام E و M غير معروفة تماما، وجدت طومسون من قياسات Barclay للهواء، والتي z \u003d A.، أي عدد الكائنات في الذرة هو الوزن الذرية. كانت قيمة K، التي تم الحصول عليها عن ذرات Barclay الخفيفة في عام 1904، ك \u003d 0،2.وبعد ولكن في عام 1911، Barclay، باستخدام بيانات Bayer المكررة ل E / M، وقيم E و L التي حصلت عليها rootford. و جيجر، تم الاستلام ك \u003d 0.4.، وبالتالي z \u003d 1/2.وبعد كما اتضح، يتم تنفيذ هذه النسبة بشكل جيد في مجال النواة الخفيفة (باستثناء الهيدروجين).

ساعدت نظرية طومسون في فهم عدد من القضايا، ولكن حتى المزيد من القضايا المتبقية دون حل. تم إلحاق ضربة حاسمة لهذا النموذج من خلال تجارب Rutherford 1911، والتي سيتم ذكرها.

اقترح نموذج النموذج الحلقي مماثل في عام 1903 من قبل الفيزيائي الياباني ناغاوا اقترح أنه في وسط الذرة هناك تهمة إيجابية، يتم التعامل حول حلقات الإلكترون مثل حلقات زحل. تمكن من حساب فترات التذبذبات التي أجرتها الإلكترونات ذات النزوح البسيطة في مداراتها. الترددات التي تم الحصول عليها وبالتالي، وصفت بشكل أكثر أو أقل تقريبا الخطوط الطائفية لبعض العناصر *.

* (تجدر الإشارة أيضا إلى أن النموذج الكوكبي للذرة اقترح عام 1901. J. perenom. وذكر هذه المحاولة في محاضرة نوبل، حيث قرأت في 11 ديسمبر 1926.)

25 سبتمبر 1905 في المؤتمر 77 من علماء الطبيعة الألمان والأطباء مع تقرير عن إلكترونات ضد الفوز. في هذا التقرير، قال هو، بالمناسبة، ما يلي: "تفسير الخطوط الطيفية مهمة أيضا للنظرية الإلكترونية. لأن كل عنصر يتوافق مع مجموعة معينة من الخطوط الطيفية، والتي تنبعث منها، في حالة توهج، ثم يجب أن يمثل كل ذرة نظام ثابت. ستكون أسهل طريقة لتمثيل الذرة كأنظمة كوكبي يتكون من مركز مشحون إيجابيا، والذي يتحول، مثل الكواكب، الإلكترونات السلبية. ولكن هذا النظام لا يمكن تغييره بسبب الطاقة المشعة. لذلك، أجبرنا على الرجوع إلى النظام الذي توجد فيه الإلكترونات مع السلام النسبي أو امتلاك سرعات ضئيلة - العرض الذي يحتوي عليه يحتوي على الكثير من مشكوك فيه ".

الشكوك هذه أكثر زيادة أكبر حيث تم اكتشاف الخصائص الغامضة الجديدة للإشعاع والذرات.

ل العمل في الضغوط المرتفعةكما هو الحال مع الأشعة التقليدية، من الضروري استخدام جميع الطرق المعروفة لمكافحة إشعاعات الأشعة السينية المبعثرة.

عدد متناثرة الأشعة السينية يتناقص مع انخفاض في مجال التعرض، الذي يتحقق عنه تقييد بقطر حزمة التشغيل لأشعة الأشعة السينية. مع انخفاض في مجال التعرض، بدوره، تم تحسين حل صورة الأشعة السينية، أي الحد الأدنى لحجم الجزء الأدنى الذي ينخفض \u200b\u200bجزءا منه. للحد من قطر حزمة العمل من الأشعة السينية، لا يكفي الحجاب الحاجز أو الأنابيب القابلة للاستبدال.

للحد من الكمية متناثرة الأشعة السينية يجب أن تطبق عند الضغط المحتمل. عند الضغط، يتناقص سمك الكائن قيد الدراسة، وبطبيعة الحال، يصبح أصغر، يصبح مراكز أقل لتشكيل إشعاع الأشعة السينية المبعثرة. بالنسبة للضغط، يتم استخدام أحزمة ضغط خاصة، والتي يتم تضمينها في جهاز تشخيص الإشعاع، لكنها لا تستخدم غالبا بما فيه الكفاية.

عدد الإشعاع المنتشر يتناقص مع زيادة المسافة بين أنبوب الأشعة السينية والأفلام. بزيادة هذه المسافة، يتم الحصول على الحجاب الحاجز المقابلة أقل تتألف على جانب مجموعة عمل الأشعة السينية. بزيادة في المسافة بين أنبوب الأشعة السينية والأفلام، من الضروري تقليل حقل التعرض إلى الحد الأدنى من الأحجام الممكنة. لا ينبغي أن يكون "قطع" المنطقة قيد الدراسة.

تحقيقا لهذه الغاية، في الماضي اعمال البناء يتم توفير أجهزة تشخيص الأشعة السينية مع أنبوب هرمي مع مظلة خفيفة. مع ذلك، لا يتحقق ليس فقط للحد من المجال القابل للإزالة لتحسين جودة صورة الأشعة السينية، ولكن أيضا استبعاد التشعيع الزائد لهذه الأجزاء من جسم الإنسان الذي لا يخضع للإصعة بالأشعة.

للحد من الكمية متناثرة الأشعة السينية يجب أن يكون الجزء الذي تمت دراسيا من الكائن أقرب وقت ممكن لفيلم الأشعة السينية. هذا لا ينطبق على التصوير الرصيف مع زيادة مباشرة في صورة الأشعة السينية. مع التصوير بالأشعة مع زيادة مباشرة في الصورة، لا تصل الدراسة المنتشرة عمليا إلى فيلم الأشعة السينية.

أكياس الرمل المستخدمة ل تثبيت الكائن قيد الدراسة، من الضروري وضع أبعد من الكاسيت، حيث أن الرمال هي وسيلة جيدة لتشكيل إشعاع الأشعة السينية المبعثرة.

مع التصويريةيجب دفع تصنيعها على الطاولة دون استخدام شعرية معسر، تحت كاسيت أو مغلف مع فيلم أحجام كبيرة مطاطية مضيئة محتملة.
للامتصاص متناثرة الأشعة السينية استكشاف شواء الأشعة السينية تستخدم، والتي تمتص هذه الأشعة عندما يخرجون منها من جسم الإنسان.

اتقان التكنولوجيا إنتاج صور الأشعة السينية مع الفولتية المرتفعة على أنبوب الأشعة السينية، فإن المسار الذي يقودنا إلى نوبة أشعة بالأشعة السينية المثالية، وهذا هو، مثل هذه اللقطة، والتي تكون مرئية بوضوح في التفاصيل والعظم والأنسجة الرخوة.

منتشرة تشتت الأشعة السينية - تشتت أشعة الأشعة السينية بالأشعة السينية في الاتجاهات، لم يتم تنفيذ To-Ryh Bragg - حالة Wolfa.

في الكريستال المثالي، تشتت مرنة من ذرات الأمواج الموجودة في مواقع الدورية. الشوايات، بسبب التصميم فقط. الاتجاهات. المتجه س:تتزامن مع اتجاهات قمة مصبغة العودة G.: س \u003d ك. 2 -ك. 1، حيث ك. 1 أولا ك. 2 - ناقلات الموجة من الأمواج السقوط والمتناثرة على التوالي. يعد توزيع شدة النثر في مساحة شعرية عكسية مجموعة من قمم على شكل د اللوح - براج في عقد شعرية عكسية. إزاحات الذرات من العقد الشبكية تنتهك دورية البلورة، والتدخل. الصورة تتغير. في هذه الحالة، في توزيع شدة الانتثار، إلى جانب Maxima (المستمر، إذا كان في بلورة مشوهة، يمكنك تحديد مبلغ متوسط. مصبغة)، يظهر مكون سلس أنا 1 (س)المقابلة D. R. رديئة ل. على عيوب الكريستال.

جنبا إلى جنب مع نثر مرن، D. R. رديئة ل. قد يكون بسبب العمليات غير المرنة المصاحبة للإثارة للإلحاح الإلكتروني للكريستال، أي نثر كومبتون (انظر تأثير كومبتون) والتناثر مع الإثارة البلازما (انظر البلازما الصلبة)وبعد باستخدام الحسابات أو العروض الخاصة. يمكن استبعاد هذه المكونات، تخصيص D.P. رديئة ل. على عيوب الكريستال. في المواد غير الممرهة والسائلة والغازية، حيث لا يوجد طلب طويل المدى، والتناثر منتشر فقط.

توزيع الكثافة أنا 1 (ف) د. رديئة رديئة ل. الكريستال في مجموعة واسعة من القيم س:يتضمن المقابلة للخلية الابتدائية بأكملها من شعرية عكسية أو عدة خلايا معلومات مفصلة عن خصائص البلورة وعيوبها. تجريبي أنا 1 (ف) يمكن الحصول عليها باستخدام طريقة باستخدام أحادية اللون. الأشعة السينية والسماح بتدوير البلورة حول محاور مختلفة وتغيير اتجاهات ناقلات الموجة ك 1، ك 2، متفاوتة، ر. يا.، س: في مجموعة واسعة من القيم. معلومات أقل تفصيلا يمكن الحصول عليها ديبي - طريقة شيررا أو طريقة لوي.

في الكريستال المثالي d.r.r.l. بسبب النزوح الحراري فقط و مذبذبات صفر ذرات مصبغة ويمكن أن ترتبط مع عمليات انبعاث وامتصاص واحد أو عدة. وبعد في صغيرة س: OSN. يلعب الدور مبتاذ مكون واحد، وفونونز فقط متحمس أو اختفى. س \u003d Q-Gأين G.- شعرية عكسية، الأقرب إلى س:وبعد شدة هذا الانتثار أنا. 1t ( س:) في حالة أن يتم تحديد بلورات مثالية نووية واحدة من قبل F-Loi

أين ن. - عدد الخلايا الكريستال الابتدائية، f.السعة الطبية، - ديبي وانر عامل، ر - كتلة الذرة، - يبدأ و. ناقلات الصوت ج.- فروع مع موجة متجه س:وبعد مع صغير س: ترددات، أي، عند الاقتراب من عقد شعرية عكسية، ك 1 / س: 2. تحديد لناقلات س:أو توجيهات متوازية أو عمودة، في بلورات مكعبة، حيث يتم تعريفها بوضوح من خلال الاعتبارات، يمكنك العثور على ترددات التذبذب لهذه الاتجاهات.

في بلورات غير ناحية، تؤدي عيوب نهاية الأبعاد إلى إضعاف شدة الانعكاسات الصحيحة. أنا. 0 (س:) وإلى d.r.r.l. أنا 1 (ف) على ثابت. النزوح والتغيرات في التكافؤ الهيكلية الناجمة عن العيوب ( س. - رقم الخلية بالقرب من العيوب، أو التوجه Type أو defect). بلورات مشوهة ضعيفة مع تركيز منخفض من العيوب (- العيوب المعدية في الكريستال) و كثافة d.r.r.r.l.

حيث والصدمو فورييه.

انخفاض النزوح مع المسافة رديئة من العيوب ك 1 / رديئة 2، نتيجة لذلك، مع الصغيرة س: وبالقرب من العقد العكسية شعرية أنا 1 (ف) يزيد ك 1 / س: 2. ركن مدمن أنا 1 (ف) مختلفا نوعيا عن عيوب أنواع مختلفة والتماثل، والقيمة أنا 1 (ف) يحدد حجم التشويه حول العيب. دراسة الدراسة أنا 1 (ف) في بلورات تحتوي على عيوب نقطة (على سبيل المثال، الذرات الخلالية الشاغرة في المواد المشعة، ذرات الشوائب في الحلول الصلبة ضعيفة) تجعل من الممكن الحصول على معلومات مفصلة حول نوع العيوب، والتماثل، ووضعها في الشبكة، وتكوين الذرات التي تشكل عيب، قوات ثاني أكسيد الكثافات، مع عيوب K- الأسماك تعمل على الكريستال.

عند الجمع بين عيوب نقطة في شدة المجموعة أنا 1. في منطقة صغيرة س: إنه يزيد بشكل كبير، لكنه اتضح أنه يركز في مناطق صغيرة نسبيا من تباعد شعرية عكسية بالقرب من العقد، وعندما ( R 0. - أبعاد العيب) تنخفض بسرعة.

دراسة مناطق المكثف D. R. رديئة ل. يجعل من الممكن استكشاف الأبعاد، الشكل، إلخ. خصائص جزيئات المرحلة الثانية في حلول الشيخوخة،. حلقات نصف قطرها الصغيرة في التشعيع أو التشوه. مواد.

مع ذلك يعني. يتم تشويه تركيزات العيوب الكبيرة من الكريستال بشكل كبير ليس فقط من العيوب بالقرب من العيوب، ولكن بشكل عام، لذلك في معظم حجمها. نتيجة لذلك، فإن عامل الخصم هو وسهلة وشدة الانعكاسات الصحيحة أنا 0. انخفاض أضعافا بشكل كبير، والتوزيع أنا 1 (ف) إنه بإعادة بنائه نوعيا، وتشكيل قمم متعددة النازحين من عقد شعرية عكسية، يعتمد عرض To-Ryy على حجم وتركيز العيوب. تجريبيا، ينظر إليهم على أنهما بوابة براج المتفق عليها (شبه ديون)، وفي بعض الحالات يلاحظ الحيود. تضاعف تتكون من أزواج من القمم أنا. 0 أولا أنا 1.وبعد تتجلى هذه الآثار في سبائك الشيخوخة والمواد المشعة.

في متحدة المركز. الحلول، مكون واحد أمر بلورات، غير الحديدي غير النظير بسبب عدم النشر. العيوب، و flukuz. عدم التجانس للتركيز والداخلية. المعلمات I. أنا 1 (ف) إنه مناسب للنظر كما نشط س:وبعد fluucuard. موجة هذه المعلمات ( س \u003d Q-G)وبعد على سبيل المثال، في الحلول الثنائية أ - ب مع ذرة واحدة في الخلية في نشر التناثر على ثابت. النزوح

أين f. منظمة العفو الدولية و ب.عوامل غير مالية من ذرات نثر A و B، من عند - معلمات التركيز للارتباط، - احتمال استبدال زوج العقد مفصولة من ناقل الشبكة لكن، الذرات أ. تحديد أنا 1 (ف) في الخلية بأكملها من شعرية عكسية وإجراء تحول فورييه فورييه، يمكنك أن تجد من أجل الانقسام. من السخرية. كرات الانتثار على الإحصائية. يتم استبعاد الإزاحة على أساس بيانات الكثافة أنا 1 (ف) في عدة خلايا شعرية عكسية. توزيعات أنا 1 (ف) يمكن استخدامها كذلك. تعريفات تبسيط الطاقة للاختلاف لكن في نموذج التفاعل الزوجي وثنائي الديناميك الحراري. صفات. ميزات d.r.r.l. معدن. الحلول المسموح بها لتطوير الحيوم. طريقة البحث مزرعة السطح سبائك.

في الأنظمة الواقعة في الولايات بالقرب من نقاط مرحلة الانتقال من النوع الثاني والناقد. يشير إلى منحنيات التوسل، وتقلبات زيادة حادة وتصبح على نطاق واسع. أنها تسبب انتقادات مكثفة. الدكتور. رديئة ل. في محيط عقد شعرية عكسية. تسمح لك بحثها بالحصول على معلومات مهمة حول ميزات التحولات المرحلة والسلوك الديناميكي الحراري. القيم بالقرب من نقاط الانتقال.

منتشر نثر النيوترونات الحرارية على الإحصاء. غير المدارين على غرار D. R. رديئة ل. ووصفها مماثلة F-las. دراسة نثر النيوترونات تجعل من الممكن استكشاف الديناميات. خصائص تذبذب الذرات والتقلبات. غير الأقارب (انظر النيوترونات النيوترونات غير المكتملة).

أشعل: جيمس ر.، المبادئ البصرية للحيوان الأشعة السينية، لكل. من الإنجليزية، م.، 1950؛ IVERONOVA V. I.، Revkivich G. P.، نظرية تشتت الأشعة السينية، 2 إد.، م.، 1978؛ IVERONOVA V. I.، Katsnelson A. A.، النظام الأوسط في الحلول الصلبة، M.، 1977؛ Cauli J.، حيود الفيزياء، لكل. من الإنجليزية، م، 1979؛ Crimpants M A.، حيود الأشعة السينية والنيوترونات في بلورات غير منظم، ك.، 1983؛ لها، منتشرة منتشرة للأشعة السينية والنيوترونات حول تقلبات التجانس في بلورات غير منظم، ك.، 1984.

M. A. Krivlazy..

EX \u003d EX0 COS (WT - K0 Z + J0) EY \u003d EY0 COS (WT - K0 Z + J0)

BX \u003d BX0 COS (WT - K0 Z + J0) بواسطة \u003d BY0 COS (WT - K0 Z + J0)

حيث هو الوقت، W هو تردد الإشعاع الكهرومغناطيسي، K0 هو رقم الموجة، J0 - المرحلة الأولية. رقم الموجة هو وحدة ناقلات الموجة وتتناسب عكسيا مع الطول الموجي K0 \u003d 2π / l. تعتمد القيمة العددية للمرحلة الأولية على اختيار النقطة الأولية للوقت T0 \u003d 0. تعد قيم EX0، EY0، BX0، BY0 من المكونات المقابلة (3.16) من الأطوال الموجية الكهربائية والمغناطيسية.

وبالتالي، يتم وصف جميع المكونات (3.16) مع موجة كهرومغناطيسية مسطحة من خلال وظائف التوافقية الأولية للنموذج:

Y \u003d A0 COS (WT - KZ + J0) (3.17)

ضع في اعتبارك انتشار موجة الأشعة السينية أحادية اللون مسطحة على تعددية من ذرات العينة قيد الدراسة (على جزيء، كريستال ثلاثي الأبعاد، إلخ). يؤدي تفاعل الموجة الكهرومغناطيسية مع إلكترونات من الذرات إلى جيل الأمواج الكهرومغناطيسية الثانوية (المنتشرة). وفقا للديناميكا الكهربية الكلاسيكية، يحدث الانتشار على إلكترون منفصل في زاوية الجسم من 4P ولديه Anisotropy كبير. إذا لم يكن الإشعاع الأشعة السينية الأولية مستقطما، فسيتم وصف كثافة تدفق الإشعاع الموجي المنتشر من خلال الوظيفة التالية

(3.18)

حيث I0 هي كثافة دفق الإشعاع الأساسي، ص هي المسافة من نقطة الانتثار إلى مكان تسجيل الإشعاع المنتشر، Q عبارة عن زاوية نثر قطبي، والتي يتم حسابها من اتجاه متجه الموجة للطائرة الابتدائية موجة K0 (انظر الشكل 3.6). معامل

»2.818 × 10-6 نانومتر (3. 19)

تاريخيا، نصف قطر الإلكترون الكلاسيكي.

FIG.3.6. زاوية الانتثار القطبية س من الموجة الأساسية المسطحة على حراويات صغيرة.

زاوية معينة س تحدد سطح مخروطي في الفضاء. إن الحركة المرتبطة بالإلكترونات داخل ذرة تعقيد الفناء للإشعاع المنتشر. يتم التعبير عن سعة موجة الأشعة السينية، الذرة المنتشرة، باستخدام وظيفة الطول الموجي والزاوية القطبية F (Q، L)، والتي تسمى السعة الذرية.

وبالتالي، يتم التعبير عن التوزيع الزاوي لشدة موجة الأشعة السينية، ذرة متناثرة، من قبل الصيغة

(3. 20)

ولديها التماثل المحوري بالنسبة إلى اتجاه متجه الموجة الموجودة الموجة الأساسية من K0. يسمى مربع السعة الذرية F 2 عامل نووي.

كقاعدة عامة، في المنشآت التجريبية لدراسات أشعة الأشعة السينية والأشعة السينية، يقع كاشف الأشعة السينية المتناثرة على مسافة r يتجاوز بشكل كبير أبعاد عينة الانتثار. في مثل هذه الحالات، تخفض نافذة الإدخال للكشف عن سطح المرحلة الثابتة من الموجة المنتشرة عنصر يمكن وضعها بدقة عالية.

FIG.3.8. مخطط الانتثار الهندسي لأشعة الأشعة السينية على ذرات العينة 1 في ظل حيود حيود.

2 - كاشف الأشعة السينية، K0 - موجة موجة من ناقلات الأشعة السينية الأساسية، أسهم شريط تصور تيارات الأشعة السينية الأساسية، منقط الباركود - تيارات الأشعة السينية المبعثرة. تشير الدوائر إلى ذرات العينة قيد الدراسة.

بالإضافة إلى ذلك، فإن المسافات بين الذرات المجاورة للعينة المشعة هي عدة أوامر من الحجم أقل من قطر نافذة إدخال الكاشف.

وبالتالي، في هذه الهندسة التسجيل، يرى الكاشف تدفق الأمواج المسطحة المنتشرة بواسطة ذرات فردية، ويمكن النظر في ناقلات الموجة من جميع الأمواج المبعثرة بدقة عالية موازية.

الميزات المذكورة أعلاه من انتشار الأشعة السينية وتسجيلها تاريخيا حصلت على اسم حيود Frunhofer. يسمح لك هذا الوصف التقريبي لعملية نشأة الأشعة السينية في الهياكل الذرية بحساب نمط الانعراج (التوزيع الزاوي لشدة الإشعاع المنتشر) بدقة عالية. والدليل هو أن تقريب حيود الحيود يعتمد على طرق حيود الأشعة السينية للمادة، والتي تسمح بتحديد معلمات الخلايا الأولية للبلورات لحساب إحداثيات الذرات، لتعيين وجود مراحل مختلفة في العينة ، لتحديد خصائص عجاز البلورات، إلخ.

النظر في عينة بلورية من حجم صغير يحتوي على عدد محدد من الذرات N برقم كيميائي معين.

نقدم نظام تنسيق مستطيل. بداية لها متوافقة مع مركز واحدة من الذرات. تم تعيين موقف كل مركز في مركز الذرة (مركز الانتثار) من قبل ثلاث إحداثيات. XJ، YJ، ZJ، حيث J هو رقم التسلسل للذرة.

دع العينة قيد الدراسة تتعرض لموجة الأشعة السينية الأساسية المسطحة مع موجة ناقلات K0 موجهة موازية محور OZ لنظام الإحداثيات المحدد. في هذه الحالة، يتم تمثيل الموجة الأساسية من خلال وظيفة النموذج (3.17).

يمكن أن تكون نثر الأشعة السينية على الذرات غير مرن ومرونة. يحدث الانتثار المرن دون تغيير الطول الموجي للإشعاع الأشعة السينية. مع الانتثار غير المرن، يزيد طول موجة الإشعاع، والأمواج الثانوية غير متماسكة. فيما يلي فقط النثر المرن للأشعة السينية على الذرات.

تشير إلى L - المسافة من بداية الإحداثيات إلى الكاشف. نقترح أن يتم تنفيذ شروط حيود Fraunhofer. هذا، على وجه الخصوص، يعني أن المسافة القصوى بين ذرات العينة المشعة هي عدة أوامر من الحجم أقل من المسافة L. في هذه الحالة، يتعرض العنصر الحساس في الكاشف إلى موجات مسطحة مع ناقلات الموجات الموازية K. وحدات جميع المتجهات تساوي وحدة موجة ناقلات K0 \u003d 2π / l.

كل موجة مسطحة تسبب التذبذب التوافقي مع التردد

(3.21)

إذا تم تقريب الموجة الأساسية بشكل مرض من خلال التوافقي المسطح، فكل الأمواج الثانوية (الذرات المتناثرة) متماسكة. الفرق في مراحل موجات متعددة يعتمد على الفرق في غضون هذه الأمواج.

سننفق من بداية الإحداثيات إلى موقع نافذة إدخال الكاشف المحور الإضافي أو. ثم يمكن وصف كل نشر ثانوي في اتجاه هذا المحور بواسطة الوظيفة

y \u003d A1 FCOS (WT- KR + J0) (3.22)

حيث تعتمد السعة A1 على سعة الموجة الأساسية A0، والمرحلة الأولية J0 هي نفسها لجميع الموجات الثانوية.

موجة الثانوية المنبعثة من قبل ذرة في بداية الإحداثيات ستخلق تذبذبا للعنصر الحساس في الكاشف الذي وصفته الوظيفة

A1 F (Q) COS (WT - KL + J0) (3.23)

ستقوم الأمواج الثانوية الأخرى بإنشاء تذبذبات بنفس التردد (3.21)، لكنها تختلف عن الوظيفة (3.23) من خلال التحول المرحلة، والتي بدورها تعتمد على الفرق في غضون الأمواج الثانوية.

بالنسبة لنظام موجات أحادية اللون متماسكة مسطحة تتحرك في اتجاه معين، فإن المرحلة النسبية تحول DJ يتناسب مباشرة مع الفرق في سياق DL

DJ \u003d K × DL (3.24)

حيث k هو رقم موجة

ك \u003d 2π / l. (3.25)

لحساب الفرق في أمواج الثانوية (3.23)، افترض أولا أن العينة المشعة هي سلسلة ذرات واحدة من الذرات تقع على طول محور تنسيق الثور (انظر الشكل 3.9). يتم تعيين الإحداثيات الذرية بواسطة أرقام XI، (J \u003d 0، 1، ...، N - 1)، حيث X0 \u003d 0. سطح المرحلة الثابتة من الموجة المسطحة الأساسية موازية لسلسلة الذرات، و موجة ناقلات K0 عمودي لذلك.

سنقوم بحساب نمط الانعكاس المسطح، أي التوزيع الزاوي لشدة الإشعاع المنتشر في الطائرة المعروضة في الشكل 3.9. في هذه الحالة، يتم تعيين اتجاه الموقع للكشف (بمعنى آخر، اتجاه المساعدة أو) بواسطة زاوية الانتثار، والذي يتم حسابه من محور OZ، I.E. من اتجاه موجة ناقلات K0 من الموجة الأساسية.

FIG.3.9. المخطط الهندسي للحيوان الحيوم في طائرة محددة سلفا على سلسلة من الذرات المستقيمة

دون فقدان عمومية المنطق، يمكن افتراض أن جميع الذرات موجودة على محور النصف الأيمن. (باستثناء الذرة الموجودة في مركز الإحداثيات).

نظرا لأن شروط حيود حيود الحيود يتم تنفيذها، فإن ناقلات الموجة لجميع الأمواج المنتشرة من قبل الذرات تأتي إلى نافذة إدخال الكاشف مع ناقلات الموجات الموازية K.

الشكل 3.9 يتبع أن الموجة المنبعثة من الذرة مع الإحداثيات الحادي عشر يمر المسافة إلى كاشف L - Xisin (Q). وبالتالي، فإن تذبذب العنصر الحساس في الكاشف الناجم عن موجة ثانوية تنبعث من الذرة مع الإحداثي الحادي عشر وصفها الوظيفة

A1 F (Q) COS (WT - K (L-XJ SIN (Q)) + J0) (3.26)

تحتوي الأنواع المماثلة على الأمواج المتناثرة المتبقية، ودخول نافذة الكاشف الموجودة في وضع معين.

يتم تحديد حجم المرحلة الأولية J0، في جوهرها، ونقطة بداية الوقت. لا شيء يمنع اختيار J0 يساوي -kl. ثم حركة العنصر الحساسة للكاشف سيكون حاضرا

(3.27)

هذا يعني أن الفرق في حركة الأمواج المنتشرة من قبل الذرات مع إحداثيات XI و X0 هو -Xisin (Q)، وفرق المرحلة المقابلة يساوي KXISIN (Q).

تذبذب تردد W في الأمواج الكهرومغناطيسية لمجموعة الأشعة السينية كبيرة جدا. بالنسبة للأشعة السينية ذات الطول الموجي L \u003d Å، تردد W حسب الحجم هو ~ 1019 S-1. لا يمكن للمعدات الحديثة قياس القيم الفورية للحقول الكهربائية والمغناطيسية (1) مع تغيرات سريعة في الحقول، لذلك سجل جميع أجهزة كاشفات الأشعة السينية متوسط \u200b\u200bقيمة مربع سعة التذبذبات الكهرومغناطيسية.

يطلق الإشعاع بالأشعة السينية الموجات الكهرومغناطيسية بطول 80 إلى 10 إلى 10 سنوات. تتداخل الإشعاع الأشعة السينية الأكثر طولا من الأشعة فوق البنفسجية الموجة بالأشعة فوق البنفسجية القصيرة، القصير - إشعاع موجة طويلة. من خلال طريقة الإثارة، يتم تقسيم الأشعة السينية إلى الكبح والخاصة.

31.1. جهاز أنبوب الأشعة السينية. الفرامل العاشر الأشعة

المصدر الأكثر شيوعا للإشعاع الأشعة السينية هو أنبوب أشعة الأشعة السينية، وهو جهاز لقاح من نوع اثنين من القطب (الشكل 31.1). كاثود ساخن 1 يفرغ الإلكترونات 4. الأنود 2، يسمى في كثير من الأحيان Anticatode، لديه سطح يميل من أجل توجيه إشعاع الأشعة السينية الناتجة 3 بزاوية إلى محور الأنبوب. الأنود مصنوع من مواد ترأسه جيدا لإزالة الحرارة الناتجة عن الإلكترونات. يتكون سطح المضادة للعودة من مواد حرارية له عدد متسلسل كبير من الذرة في طاولة Mendeleev، على سبيل المثال، من التنغستن. في بعض الحالات، يتم تبريد الأنود على وجه التحديد بالماء أو النفط.

بالنسبة لأنابيب التشخيص، فإن مصدر مصدر الأشعة السينية مهم، والذي يمكن تحقيقه من خلال تركيز الإلكترونات في مكان واحد من القاضح. لذلك، من الضروري أن تأخذ في الاعتبار اثنين من المهام المعاكسة: من ناحية، يجب أن تقع الإلكترونات على الأنود مكان واحد، من ناحية أخرى، لمنع ارتفاع درجة الحرارة، من المستحسن توزيع الإلكترونات بأجزاء مختلفة من الأنود. كواحد من الحلول الفنية المثيرة للاهتمام هو أنبوب أشعة الأشعة السينية مع الأنود الدوارة (الشكل 31.2).

نتيجة تباطؤ الإلكترون (أو غيرها من الجسيمات المشحونة)، يحدث مجال كهرباء النواة الذرية والإلكترونات الذرية من مادة الفلك الفرامل الأشعة السينية.

يمكن تفسير الآلية على النحو التالي. مع تهمة كهربائية متحركة، يتم توصيل الحقل المغناطيسي، والتحريض الذي يعتمد ذلك على سرعة الإلكترون. عندما الكبح، المغناطيسي

الحث ووفقا لنظرية ماكسويل، تظهر موجة كهرومغناطيسية.

عند إلكترونات الكبح، تذهب جزءا فقط من الطاقة إلى إنشاء فوتون من الإشعاع بالأشعة السينية، يتم إنفاق الجزء الآخر على تسخين الأنود. نظرا لأن النسبة بين هذه الأجزاء عشوائية، فإن عند الكبح عدد كبير من الإلكترونات، يتم تشكيل الطيف المستمر للإشعاع الأشعة السينية. فيما يتعلق بهذا، يسمى إشعاع الكبح أيضا الصلبة. في التين. 31.3 يتم تقديم الاعتماد على تدفق الأشعة السينية من الطول الموجي λ (Spectra) في ضغوط مختلفة في أنبوب الأشعة السينية: U 1.< U 2 < U 3 .

في كل من الأطياف، أشعة الفرامل الأكثر شحيرة λ ηίη يحدث آخر عندما تكون الطاقة المكتسبة من قبل الإلكترون في الحقل المتسارع تتحرك بالكامل في طاقة الفوتون:

لاحظ أنه بناء على (31.2)، تم تطوير إحدى الطرق الأكثر دقة للتعريف التجريبي لوحدة ثابتة.

عادة ما يكون للإشعاع الأشعة السينية القصيرة القدرة على اختراق أكبر من موجة طويلة، ودعا قاسوطويلة موجة - ناعم.

زيادة الجهد على أنبوب الأشعة السينية، وتغيير التكوين الطيفي للإشعاع، كما يمكن رؤيته من الشكل. 31.3 وصيغة (31.3)، وزيادة الصلابة.

إذا قمت بزيادة درجة حرارة الكاثود، فسيزيد انبعاث الإلكترونات والحالية في الأنبوب سيزيد. سيؤدي ذلك إلى زيادة عدد الفوتونات من إشعاع الأشعة السينية المنبعثة كل ثانية. التكوين الطيفي لن يتغير. في التين. 31.4 عرض أطياف الإشعاع بالأشعة السينية الفرامل في جهد واحد، ولكن مع صلاحيات مختلفة من الحرارة الكاثودة الحالية: / H1< / н2 .

يتم احتساب تدفق الإشعاع بالأشعة السينية بواسطة الصيغة:

أين U.و أنا -الجهد والحالي في أنبوب الأشعة السينية؛ z.- رقم التسلسل ذرة مادة الأنود؛ ك.- معامل التناسب. أطياف تم الحصول عليها من انحرافات مختلفة مع نفسه U.وأنا، مصور في الشكل. 31.5.

31.2. الإشعاع الأشعة السينية المميزة. أطياف الأشعة السينية الذرية

زيادة الجهد على أنبوب الأشعة السينية، يمكن أن ينظر إليه على خلفية الطيف الصلبة مظهر خط، والذي يتوافق مع

الإشعاع الأشعة السينية المميزة(الشكل 31.6). ينشأ بسبب حقيقة أن الإلكترونات المتسارعة تخترق أعماق الذرة والإلكترونات تطرق من الطبقات الداخلية. يتحرك الإلكترونات من المستويات العليا على مسافات مجانية (الشكل 31.7)، يتم عرض فوتونات الإشعاع المميز. كما يتضح من الشكل، تتكون الإشعاع الأشعة السينية المميزة من سلسلة ك، ل، مإلخ، كان اسمه الذي تم تقديمه لتعيين طبقات إلكترونية. نظرا لأن الإشعاع في سلسلة K في طبقات أعلى، فإن خطوط السلسلة الأخرى تنبعث منها أيضا في نفس الوقت.

على النقيض من الأطياف البصرية، أطياف الأشعة السينية المميزة من ذرات مختلفة من نفس النوع. في التين. 31.8 يوضح أطياف العناصر المختلفة. من نفس النوع من هذه الأطياف يرجع إلى حقيقة أن الطبقات الداخلية في ذرات مختلفة هي نفسها وتختلف فقط الطاقة، لأن تأثير الطاقة على جانب النواة يزيد كعدد التسلسل من العنصر. يؤدي هذا الظرف إلى حقيقة أن الأطياف المميزة تحولت نحو ترددات كبيرة بزيادة في تهمة النواة. هذا النمط مرئي من الشكل. 31.8 ومعروفة باسم قانون موسيلي:

أين الخامس - تواتر الخط الطيفي؛ زاد العدد الذري للعنصر الباعث؛ لكن و في - دائم.

هناك فرق آخر بين أطياف البصرية والأشعة السينية.

لا يعتمد طيف الأشعة السينية المميزة للذرة على المركبة الكيميائية التي يتم فيها تضمين هذا الذرة. على سبيل المثال، طيف الأشعة السينية من ذرة الأكسجين هو نفسه بالنسبة ل O، O 2 و H 2 O، في حين أن الأطياف البصرية لهذه المركبات مختلفة بشكل كبير. هذه الميزة من الأشعة السينية من الذرة بمثابة أساس الاسم صفة مميزة.

يحدث الإشعاع المميز دائما بحضور مساحة حرة في الطبقات الداخلية للذرة، بغض النظر عن السبب الذي تسبب فيه. على سبيل المثال، يرافق الإشعاع المميز واحدا من أنواع الانحلال المشعة (انظر 32.1)، والذي يكمن في الاستيلاء على جوهر الإلكترون من الطبقة الداخلية.

31.3. رد فعل الأشعة السينية مع مادة

يتم تحديد تسجيل واستخدام إشعاع الأشعة السينية، وكذلك تأثيرها على الأجسام البيولوجية، بالعمليات الأساسية للتفاعل في الفوتون الأشعة السينية مع إلكترونات من الذرات وجزيئات المادة.

اعتمادا على نسبة الطاقة هبةالفوتون والطاقة لأيون zing 1 a والحصول على ثلاث عملية رئيسية.

الانتثار متماسك (الكلاسيكية)

يحدث تبديد إشعاع الأشعة السينية الطويلة بشكل رئيسي دون تغيير طول الموجة، ويطلق عليه متماسك.يحدث إذا كانت الطاقة الفوتون أقل من طاقة التأين: هبة< و و.

نظرا لأنه في هذه الحالة، فإن طاقة الفوتون من الإشعاع بالأشعة السينية والذرة لا تتغير، ثم لا يسبب التشتت متماسك نفسه عمل بيولوجي. ومع ذلك، عند إنشاء حماية ضد الإشعاع بالأشعة السينية، يجب أن تؤخذ في الاعتبار إمكانية تغيير اتجاه الحزمة الأساسية. هذا النوع من التفاعل مهم للتحليل الهيكلي للأشعة السينية (انظر 24.7).

الانتثار غير متماسك (تأثير مجمع)

في عام 1922 صباحا اكتشف كومبتون، مراقبة انتشار الأشعة السينية الصلبة، انخفاضا في قدرة الاختراق على الحزمة المتناثرة مقارنة بالحادث. هذا يعني أن الطول الموجي للإشعاع الأشعة السينية المبعثرة أكبر من الحادث. يسمى أشعة الأشعة السينية بتغيير في الطول الموجي غير متماسكوالظاهرة نفسها - تأثير كومبتون.يحدث إذا كانت طاقة الإشعاع الأشعة السينية الفوتون أكبر من طاقة التأين: hV\u003e أ و.

هذه الظاهرة ترجع إلى حقيقة أنه عند التفاعل مع الذرة هبةيتم إنفاق الفوتون على تشكيل الفوتون الجديد المنتشر من الإشعاع الأشعة السينية مع الطاقة hV "،لفصل الإلكترون من ذرة (الطاقة الأيسنة A و) ورسالة إلكترون من الطاقة الحركية E إلى:

hV \u003d HV "+ A و + E إلى.(31.6)

1 هنا، تحت طاقة التأين، يتم فهم الطاقة اللازمة لإزالة الإلكترونات الداخلية خارج الذرة أو الجزيء.

منذ في كثير من الحالات هبة\u003e\u003e وأيضا تأثير المكون يحدث على الإلكترونات المجانية، ثم يمكنك التسجيل تقريبا:

hV \u003d HV "+ E K.(31.7)

في الأساس، في هذه الظاهرة (الشكل 31.9)، إلى جانب إشعاعات الأشعة السينية الثانوية (الطاقة هبة"الفوتون) إلكترونات استرداد تظهر (الطاقة الحركية ه ك.الإلكترون). الذرات أو الجزيئات في نفس الوقت تصبح الأيونات.

تأثير الصورة

في الصورة الفعالة، يتم امتصاص إشعاع الأشعة السينية بواسطة الذرة، نتيجة له \u200b\u200bالذباب الإلكترون، والذرة آيون (صحي).

عملية التفاعل الرئيسية الثلاثة التي تمت مناقشتها أعلاه هي أولية، أنها تؤدي إلى الثانوية والثالثية اللاحقة، إلخ. الظواهر. على سبيل المثال، قد تنبعث الذرات المؤينة من الطيف المميز، يمكن أن تصبح الذرات المتحمس مصادر للضوء المرئي (الأشعة السينية والطائرات)، إلخ.

في التين. 31.10 رسم تخطيطي للعمليات المحتملة الناشئة عن إشعاع الأشعة السينية في مادة. يمكن أن يكون هناك عدة عشرات من العمليات مماثلة لتلك المبينة قبل أن تتحول طاقة فوتون الأشعة السينية إلى طاقة الحركة الحرارية الجزيئية. نتيجة لذلك، سيحدث التغييرات في التركيب الجزيئي للمادة.

العمليات التي تمثلها مخطط التين. 31.10، لوحظت الظواهر التأسيسية تحت إجراء إشعاع الأشعة السينية على المادة. قائمة بعض منهم.

جودة الأشعة السينية- توهج سلسلة من المواد مع تشعيع الأشعة السينية. مثل هذه الوهج من البلاتين الصنوبري المسموح بباريوم الأشعة السينية لفتح الأشعة. يتم استخدام هذه الظاهرة لإنشاء شاشات خاصة متوهجة من أجل مراقبة إشعاع الأشعة السينية بصريا، وأحيانا لتعزيز تأثير الأشعة السينية على الضوئية.

من المعروف أن التأثير الكيميائي للإشعاع بالأشعة السينية، مثل تكوين بيروكسيد الهيدروجين في الماء. مثال مهم عمليا هو التأثير على التسطيح الفوتوغرافي، مما يسمح لك بإصلاح هذه الأشعة.

يتجلى التأثير المؤين في زيادة الموصلية الكهربائية تحت تأثير أشعة الأشعة السينية. يتم استخدام هذه الخاصية

في dosimetry لتقدير كمي لهذا النوع من الإشعاع.

نتيجة للعديد من العمليات، يتم إضعاف الحزمة الأساسية للأشعة السينية وفقا للقانون (29.3). نحن نكتبها في النموذج:

أنا \u003d أنا 0 e- "، (31.8)

أين μ هو معامل التوهين الخطي. يمكن تقديمه يتكون من ثلاثة مصطلحات، مما يتوافق مع الانتثار متماسك κ κ، غير متماسك μ ηκ وتأثير الصور μ f:

μ \u003d μ K + μ HK + μ F. (31.9)

يضعف شدة إشعاع الأشعة السينية بما يتناسب مع عدد ذرات المادة التي يمر من خلالها هذا الخيط. إذا ضغطت المادة على طول المحور عاشر على سبيل المثال، في ب. مرة واحدة عن طريق زيادة ب. منذ كثفته، ثم

31.4. القواعد المادية لاستخدام الإشعاع الأشعة السينية في الطب

واحدة من أهم التطبيقات الطبية للأشعة السينية - نقل الأعضاء الداخلية بأغراض تشخيصية (تشخيص الأشعة السينية).

بالنسبة للتشخيصات، استخدم الفوتونات مع طاقة حوالي 60-120 KEV. مع هذه الطاقة، يتم تحديد المعامل الكتلي للإضعاف أساسا من خلال التأثير الكهروضوئي. تتناسب قيمتها عكسيا مع الدرجة الثالثة من الطاقة الفوتون (تتناسب مع λ 3)، والتي تجلى من خلال قدرة اختراق كبيرة من الإشعاع الصلب، بما يتناسب مع الدرجة الثالثة من العدد الذري للمادة الماصة:

يتيح اختلاف كبير في امتصاص إشعاع الأشعة السينية بأنسجة مختلفة في إسقاط الظل لرؤية الصور للأجهزة الداخلية للجسم البشري.

يتم استخدام تشخيص الأشعة السينية في نسختين: الردسكوبية الكشف الإشعاعي. - يتم عرض الصورة على شاشة الأشعة السينية، التصوير الشعاعي - تم إصلاح الصورة على الفيلم.

إذا كان الجهاز قيد الدراسة والأنسجة المحيطة يضعف تقريبا من خلال إشعاع الأشعة السينية، فإنها تستخدم عوامل التباين الخاصة. على سبيل المثال، ملء المعدة والأمعاء في كتلة الكافاتي من كبريتات الباريوم، يمكنك أن ترى صورة الظل الخاصة بهم.

تعتمد سطوع الصورة على الشاشة ووقت التعرض على الفيلم على شدة إشعاع الأشعة السينية. إذا تم استخدامه للتشخيصات، فإن الشدة لا يمكن أن تكون كبيرة من أجل عدم التسبب في عواقب بيولوجية غير مرغوب فيها. لذلك، هناك عدد من الأجهزة الفنية التي تحسن الصورة في شدة الأشعة السينية الصغيرة. كمثال على هذا الجهاز، يمكنك تحديد محولات الطاقة البصرية الإلكترونية (انظر 27.8). مع مسح كبير للسكان، يتم استخدام اختلاف من الأشعة على نطاق واسع - الفلورغرافيا، حيث يتم تسجيل صورة من شاشة الأشعة السينية الكبيرة على فيلم تنسيق صغير حساس. عند التصوير، تعد العدسة مصدرا كبيرا، يتم النظر في اللقطات الجاهزة في المكبر الخاص.

حل مثير للاهتمام والوعد للإصعة هو الطريقة التي تسمى التصوير المقطعي الأشعة السينية، و "نسخة الجهاز" - الاشعة المقطعية.

النظر في هذا السؤال.

تغطي الإشعاعة المعتادة جزءا كبيرا من الجسم، مع العديد من الأجهزة والأنسجة الظل بعضها البعض. من الممكن تجنب ذلك إذا كان ذلك بشكل دوري معا (الشكل 31.11) في Antiphase حرك أنبوب الأشعة السينية راجع والأفلام FP. فيما يتعلق بالكائن حول بحث. يحتوي الجسم على سلسلة من الادراج غير الشفاف للأشعة السينية، يتم عرضها في دوائر في الشكل. كما يتضح، الأشعة السينية في أي موقف أنبوب الأشعة السينية (1، 2 وما إلى ذلك) تمر

قطع نفس النقطة من الكائن، وهو المركز بالنسبة للحركة الدورية التي يتم تنفيذها راجعو FP.هذه النقطة هي إدراج صغار أكثر بدقة، تظهر في دائرة مظلمة. تنتقل صورة الظل إلى جانب FP،الاحتلال باستمرار الموقف 1 2 إلخ. الادراج المتبقية في الجسم (العظام والأختام وما إلى ذلك) FP.بعض الخلفية الشائعة، حيث أن الأشعة السينية لا تقلصت باستمرار من قبلهم. عن طريق تغيير موضع مركز التأرجح، يمكنك الحصول على صورة جسم الأشعة السينية ذات الطبقات. ومن هنا الاسم - الأشعة المقطعية(بوست الطبقة).

يمكنك، باستخدام شعاع الأشعة السينية رقيقة، شاشة (بدلا من ذلك FP)تتكون من أجهزة كاشف أشباه الموصلات من الإشعاع المؤين (انظر 32.5)، وأجهزة الكمبيوتر، وتعامل مع صورة الأشعة السينية الظل أثناء التصوير المقطعي. مثل هذا الشكل الحديث من التصوير المقطعي (الحوسبة أو الكمبيوتر التصويري للأشعة السينية) يتيح صورة طبقة من الجسم على شاشة أنبوب شعاع الإلكترون أو على الورق مع تفاصيل أقل من 2 مم مع الفرق في الامتصاص الإشعاع بالأشعة السينية إلى 0.1٪. هذا يسمح، على سبيل المثال، بالتمييز بين المادة الرمادية والأبيض من الدماغ ورؤية تعليم ورم صغير جدا.